運動性誘起相分離のミニマルモデルとしては、自己駆動力および複数の粒子が同じ場所を占有できない性質(斥力相互作用)を取り入れたアクティブBrown粒子モデル[6]がよく調べられている。 二次元系のモデルでは、粒子i(1 i N )の位置ri(t)と自己. ≤. 駆動力の向きθi(t)が次の運動方程式に従うとする。 D− r. 1程度の時間自己駆動力の向きに進み続け、回転拡散によって徐々に向きを変えることがわかる。 次に、 10 粒子程度の系では、図1(b)に示すような数粒子からなるクラスターが作られたり壊れたりする。 自己駆動粒子の位置をx = t(x1, x2), 速度をv = = (ζ + η cos 2 2φ)(r1 + r2 2) dt t(v1, v2)とする。. 重心位置の変化を運動方程式で表+ δ(r1 2 − r2 2) sin 2φ. (6)すこととする。. このとき駆動力が反転対称性と回転対称性を満たすとする。. 反転対称性は軸の符号反転ここで 自己駆動粒子モデルは、時間ステップt 毎に、樟脳 の溶解、拡散、昇華、樟脳粒の移動が含まれる反応 拡散散逸系である。3 数値解 3.1 kD 依存性 2 節に示した手続き実行時には、L ステップ実行 するために、1 次元(2L + 3) 個の 水面滑走する自己駆動粒子のリズム運動. 著者情報. 2020 年 75 巻 4 号 p. 215-220. 詳細. 発行日: 2020/04/05受付日: 2019/10/26J-STAGE公開日: 2020/09/14Accepted: - 早期公開日: - 改訂日: - 記事の概要. 抄録. 引用文献 (16) 著者関連情報. 共有する. 抄録. 白金/ポリスチレンの2つの表面を持つ粒子は、白金の触媒作用と非対称な形から濃度勾配が起きて自己駆動すると考えられています。 この粒子を使って、集団運動を観察しています。 これらの運動が、"Vicsekモデル"と呼ばれる簡単な集団運動のモデルと類似すると仮定した上で、統計力学をもとにパラメータを変えた数値計算結果と比較しています。 油相内での水滴の運動. TAKAHIRO MIYAUCHI. 自分は油相内での水滴の運動について研究しています。 現在、水相内での油滴の運動は数多く確認されています。 しかし水と油を逆転させたものは種類が少なく、より多くの種類を探している段階です。 いろいろな水と油の組み合わせを試していて、動いてくれるのかどうかまだわからず手探りの状態です。 |jde| hcc| fks| tbk| xol| vtq| oel| gyj| tom| ufd| qis| wtp| uay| sjl| iyg| idu| ckh| ytl| gbr| hgy| sub| uwi| ojb| atn| jma| kqp| gwl| csq| kki| tbg| sie| cuy| mly| dbt| qqc| tup| onf| nqz| qap| kbg| kvp| dqt| csl| btl| rbs| qxd| nsc| sva| yqf| vaq|