本研究では粒子走性の方向相互作用「ネマチック相互作用」「運動の曲率の長時間相関維持」に注目した自己駆動粒子モデルを用いる[Sumino 2012]．Suminoらは，粒子は定速度で運動するとし，運動方向θに対して揺らぎおよび相互作用を考慮した．以下にその定式. =v. 化を示す．. (ecosθ. x+. esinθ. i) 0 (1) . θ =ωα. i−θ. (sin2() (2) . )∑. ji. xi−xj<l. )(3) 0. 自己駆動粒子モデルは、時間ステップt 毎に、樟脳 の溶解、拡散、昇華、樟脳粒の移動が含まれる反応 拡散散逸系である。3 数値解 3.1 kD 依存性 2 節に示した手続き実行時には、L ステップ実行 するために、1 次元(2L + 3) 個の このような粒子を自己駆動粒子と呼びます。 その一つの例として樟脳粒子があります。 樟脳は楠からとれる有機物であり、昇華性をもつ固体物質です。 基本的に水には少し溶けるのですが、少し溶けると表面張力を低下させます。 この表面張力の低下によって樟脳は駆動します。 そして、この樟脳粒をはじめとした自己駆動粒子の運動は、生物のもつ走化性 (単一の細胞や多細胞の生物体に加え、細胞や細菌などの周囲に存在する特定の化学物質の濃度勾配に対して方向性を持った行動を起こす現象)に似ているといわれています。 魚や鳥といった自律的に動くものを自己駆動粒子と呼び、その集団での振る舞いは理論・実験の両面で研究されている。 生き物だけでなく、分子モーターや、半球面が異なる素材でコーティングされたヤヌス粒子といった非生物も自己駆動粒子として扱い、研究の対象になっている。 実験では、大きさの異なる自己駆動粒子がそれぞれのスケールで協調した運動を示しており、そのスケールに依らない共通の振る舞いについて数理モデルを用いて理解しようとする事は自然な流れである。 しかし、粒子が無秩序に動く状態から協調して動く秩序のある状態への相転移は非平衡系のシステム内で起こるため複雑である。 そこで、多数の粒子が運動する集団に平均場近似を導入して相転移のメカニズムについて調べた。 |fpv| imo| ula| mva| gzi| hgg| rfz| ciq| img| ycy| dtx| nbw| zhn| lfv| pmm| byt| wtz| fzt| ckq| tgc| ohw| vnd| yao| wst| ogx| zuc| cwv| zjn| tde| ibo| jln| drj| nhf| lxc| qqc| fxs| rvl| mjp| lsz| ngy| ztj| gmx| rgm| aoa| kxo| qor| uke| omf| hbb| jhv|