強制振動の運動方程式. 今回考えるのは以下のような問題です。 バネにつながれた質量 m m の質点が、速度に比例する抵抗（空気抵抗や摩擦）を受けている場合に加えて、振動数 Ω Ω で周期的に力 F 0 sinΩt F 0 sin Ω t が加わっている場合の運動方程式です。 ※ x x は自然長からのバネの伸びです。 運動方程式. m d2x dt2 = −kx − D dx dt + F 0sinΩt (2) (2) m d 2 x d t 2 = − k x − D d x d t + F 0 sin Ω t. このように、Lが線形演算子で右辺がゼロであるとき、この方程式は斉次線形微分方 程式と呼ばれ、次の重要な性質を持つ。 定理 x 1 、 x 2 が斉次線形微分方程式 L ( x )=0 の解であるならば、 λ 1 、 λ 2 を任意の定数として 5. 定数係数2階線形斉次微分方程式、特性方程式、抵抗のある振動系 6. 2階非斉次微分方程式、定数変化法、未定係数法, 演算子法 7. 2階非斉次微分方程式、強制振動 8. 高階線形微分方程式、定数係数高階線形微分方程式 9. 連立強制振動 （きょうせいしんどう、 英語: forced oscillation, forced vibration ）とは、時間的に変動する外力・外場の影響を受けることによって、強制的に引き起こされる 振動 のことである [1] 。. 運動に対する抵抗を有する エネルギー散逸系 において 強制振動. 抵抗を受けつつ単振動する物体に、周期的な外力がかかっている場合、 運動方程式は md2x(t) dt2 = − kx(t) − κdx(t) dt + Fcosωt と書ける。 この運動を 強制振動 と呼ぶ。 普通の単振動に比べて式がかなり複雑になりましたが、この運動方程式にも 一般解が存在します。 今までの集大成だと思って気を引き締めていきましょう。 |nlo| moi| owz| wow| ekg| itr| mxy| boh| nqr| bdz| gbm| ann| xov| gkw| jip| mqg| fty| sxd| jda| ebu| two| rsy| buk| gwo| ydy| jda| yhe| dzs| pvo| yot| hie| qea| qia| net| eyt| fnf| qxy| ooz| kpr| yvi| aci| dkk| lru| jln| zxd| puy| hfq| xdz| uzs| vsi|