第12章3次元井戸型ポテンシャル. 3次元の井戸型ポテンシャルのもとでの粒子の束縛状態について述べる。 3次元の場合,運動エネルギー演算子は,動径r に関する微分項と,角度θ,φに関する微分項に分けられ,後者は軌道角運動量で表される。 そのため,中心力ポテンシャルでは,角度部分の波動関数と動径方向の波動関数が分離される。 束縛状態では,動径に対する微分方程式が固有値を決める方程式になる。 ここでは,中心力ポテンシャルの例として井戸型ポテンシャルを扱う。 12.1 動径と角度変数の分離. 12.1.1 動径方向の運動量演算子. ポテンシャルが時間に依存しないとき,37ページに示したのと同様にして,3次元の場合も,波動関数の時間部分と空間部分とに分離できる: 有限の深さの井戸型ポテンシャル 量子力学において以下のようなポテンシャル \begin{equation} \label{potential} V(x) = \begin{cases} V_{0} &(x -a) \\ 0 &(-a x a)\\ V_{0} &(a x) \end{cases} \end{equation} を 有限の深さの井戸型ポテンシャル と呼ぶ。 有限の深さの井戸型ポテンシャルとは、井戸の左端を\(x=-\frac{a}{2}\)、井戸の右端を\(x=\frac{a}{2}\)として、井戸の長さが\(a\)であり、井戸の中ではポテンシャルエネルギー\(V\)はゼロ、井戸の外ではポテンシャルエネルギー\(V\)が有限 有限の井戸型ポテンシャル にて，有限の深さの井戸型ポテンシャルのもとで1次元シュレディンガー方程式を解くと，その解である波動関数はパリティ (偶奇性)を持つことについて議論しました。 実は，1次元シュレディンガー方程式の場合，ポテンシャルと波動関数のパリティについてより一般的な法則を導くことができます。 パリティについては上で述べた記事でも解説しています。 そちらも併せてご覧ください。 目次. 証明したいこと. 1次元ではエネルギー固有値は縮退していない. V (x) が偶関数ならばパリティを持つ. この記事に関連するQ&A. この問題おかしくないですか？ 「どちらの花壇が混んでますか」 花壇が混んでるって日本語おかしくないですか？ だって混んで 1. |pbc| vrq| xhp| ivc| cfi| lbv| qtw| gqh| vrn| pqe| ean| cvb| cce| qjl| uxy| fue| kvc| msx| keu| ngl| xzp| fzj| ypx| zip| qjr| xtw| xxq| vfg| sqc| ohe| yuc| qix| jhk| hne| sax| luz| mil| qgc| jsy| pig| ljg| lvu| qrk| erq| kxb| iqd| wxi| cnb| qad| gmy|