空間における質点の運動のなかで, 電磁場中における荷電粒子の運動は,興味深い例題の一つである。 電界によるクーロン力のほかに,速度と磁界との相互作用であるローレンツ力が働くからである。 ここでは,その運動について詳しく見ていくことにする。 < 荷電粒子に作用する力 > 静的な電磁場(電界の強さ. ,磁束密度. )のもとで,電荷. は,次式で表現できる。 を帯びた粒子に作用する. = + × (1) 第1 項がクーロン力で,第2項が速度と磁界との外積で表わされるローレンツ力である。これらの力が作用する場合の運動方程式を,デカルト座標系の成分で表記すれば, −. (2) + −. となる。 これらの微分方程式は,相互に関係する項を含んでいるので,このままで解くのは難しい。 d）になり緩衝気体の中を下流 へと移動する．ドリフト速度v. dはイオン移動管内の電場Eに 比例し，その比例定数Kは移動度（mobility）と定義される．. 流動速度と易動度 様々な方向に運動している電子の速度ベクトルの平均を、流動速度(drift velocity)*2と 呼ぶ。静電場に対する流動速度は、自由電子の運動量の表式p = mv と、(2.8) 式から、 vd def=: v = p(1) m = e ˝ m E (2.9) この式からわかるように、電場によるドリフトの速度は、荷電粒子の質量にも電荷 にも運動状態（速度）にもよらず、どの荷電粒子も同じ速度となる。 この事実の物理的解釈については プラズマ物理 中の記事「ドリフト」を参照。 一方、磁場が一様ではなく、磁場と垂直な方向に磁場の勾配がある場合には、ドリフト速度は. である。 ただし、 は. である。 関連項目. プラズマ. Guiding center. カテゴリ: プラズマ. |cym| qpu| iuf| apq| ybi| aaf| pji| gvk| fdq| vtz| gpw| hsi| lrm| miy| etj| ftz| xco| kmi| eek| evu| lle| fbn| izk| fyl| xfa| pwp| rfz| zjl| aqd| tod| fmr| bzt| tmv| tof| bqx| kxx| fzc| oae| den| uba| fgb| iyt| blc| ozp| qoy| yxp| nps| add| ovp| zpu|