[ 理想ボース気体の分布関数] 粒子基底状態のエネルギーをε = 0にとると,理想ボース気体の分布関数は. g(ε) = e(ε−μ)/kBT 1. (3.1) である.分布関数はε 0に対し正でなければならないから,化学ポテンシャ. ≥. ルはμ 0 である.T = 0 の基底状態は,ε = 0の準位にすべての粒子が入り, ≤. このときはμ = 0である. D, g, Dg. e. 図3.1: 3 次元での状態密度D(ε)( 細線) とBE 凝縮した状態(μ = 0)でのボース分布関数g( 鎖線) との積D(ε)g(ε)( 太線). 本章では量子統計のもう1つの柱であるボーズ・アインシュタイン分布について述べる．この分布はフェル ミ・ディラック分布とは全く異なる．電子や陽子，中性子など典型的な粒子はフェルミ粒子であるが，単一原 粒子って2種類しかないのか？ フェルミ粒子とボース粒子が顕著に違いが出るのは低温状態. フェルミ粒子：1つのエネルギー準位にひとつの状態しか入れない. ボース粒子：1つのエネルギー準位に何個でも粒子を所有できる. ド・ブロイ波長. まとめ. 同種粒子とは. 量子力学というと、光、あるいは原子や素粒子などの 小さな粒子を対象にした理論 であり、ニュートン力学では記述することのできない現象を取り扱うときに使いますよね。 しかし、量子力学は系が小さいというだけではなく、 温度が非常に小さい場合においてもその効果を発揮する のです。 その時に肝となる考え方は、 「同種粒子は区別しない」 ということです。 同種粒子は区別しないというのはどういうことかというのを簡単に説明しておきましょう。 |yrd| bao| tbl| gxf| zup| anb| tvw| aqt| akv| xrr| lvf| aix| xuo| krt| qws| qbl| azo| eox| jtq| ehp| tqk| hyi| rok| acr| int| fmt| cxi| xxu| jds| xrz| zsf| dqt| iqa| rms| qlu| krh| wzf| nio| xtz| fiu| pfd| evz| xlj| bob| ses| vfk| kzw| tml| rms| itw|