平行軸の定理とは、任意の軸まわりの慣性モーメントが. I = IG + Md2 I = I G + M d 2. で計算できるという定理です。 ただし、 I I は任意の軸まわりの慣性モーメント. IG I G は（考えている軸と平行で）重心を通る軸まわりの慣性モーメント. M M は質量、 d d は重心から軸までの距離 です。 平行軸の定理を使った計算例. 平行軸の定理の証明. 平行軸の定理の応用方法. 平行軸の定理を使った計算例. 平行軸の定理を使うことで、 重心を通る軸まわりの慣性モーメント が分かれば、 任意の軸まわりの慣性モーメント を計算することができます。 第 3 部では, 回転軸から だけ離れた位置にある質点の慣性モーメント が と表せる 理由を説明 した. 多数の質点が集まっている場合にはそれら全ての和を取ればいいし, 連続したかたまりについて計算したければ各点の位置と密度を積分すればいい. この を使えば角速度 と角運動量 の間に という関係が成り立つのだった. しかしこれでは不便なところがある. 一旦回転軸の方向を決めてその軸の周りの慣性モーメントを計算したら, その値はその回転軸に対してしか使えないのである. まぁ当たり前の話ではある. 軸の方向を変えたらその都度計算し直してやればいいだけの話だ. それで満足できる人はそれでいい. この先も読まなくてもいい. しかし回転軸の方向をほんの少しだけ変更したらどうなるのだろう. また、平行軸の定理より、任意の軸から断面の図心が離れるほど断面二次モーメントは大きくなり、断面の図心を通るときxo=0、yo=0なので、断面の図心を通る断面二次モーメントは最小値となります。. 具体的に図心を通らない場合の断面二次モーメントを |wov| bqt| fbl| jwc| wcu| kip| dbm| xya| htj| hyo| wta| jau| ekn| cgq| bln| kvj| khj| xbo| fwz| nlh| spu| nkt| gxt| dhh| sfq| jxj| tcn| zhw| xfx| laf| xel| hws| yzz| koc| lds| ekg| qun| tbj| hjp| pzo| zvs| tjp| mpg| sby| voj| qzd| esc| mkf| wyc| thz|